電致伸縮效應是指介電體在電場作用下不折不扣，由誘導極化而引起的形變。試驗表明資源優勢，當外電場較大時高效利用，誘導極化所引起的應變與極化強度的平方成正比，它是一種平方效應估算。電致伸縮效應的形變與外電場的方向無關講理論。

  前已述及的可能性，逆壓電效應只產(chǎn)生于壓電體，形變與外電場呈線性關系服務為一體，而且隨外電場反向而改變符號問題。所以，電致伸縮效應和逆壓電效應有著明顯的差異要落實好，這二者之間不能混淆緊密相關。由熱力學關系，可以得到鐵電體的電致伸縮方程為

式中先進技術，S^P_ij為極化強度恒定時的彈性柔順系數(shù)培訓；Q_imn為電致伸縮常數(shù)，它是一個四階張量宣講手段；β^T_mn為自由介電隔離率重要工具，它是對稱二階張量；表示介電體的電場隨電位移矢量變化的系數(shù)配套設備，即

弛豫型（或擴散型相變）鐵電體具有很高的電致伸縮效應更優質，在外電場誘導下形成的應變x（△l/l）與電場E（或極化P）之間的關系可簡單地表示為x=ME²（或QP²），Q（或M）為電致伸縮系數(shù)引人註目，亦可用x=QC²來表達領域，其中C為居里一外斯常數(shù)。盡管弛豫鐵電體具有較小的電致伸縮系數(shù)Q值好宣講，但具有很高的介電常數(shù)註入新的動力，可以達到10⁴以上，遠大于一般常用的PZT和BaTiO₃基壓電陶瓷，且隨溫度的變化比較平緩雙重提升。在介電常數(shù)的極值溫度上下，只需施加不大的電場事關全面，便能誘發(fā)出很高的極化強度表現明顯更佳，其值接近材料所固有的自發(fā)極化強度，然而當電場去除后技術節能，材料卻不像正常鐵電體那樣仍存在剩余極化指導，因而也沒有壓電效應。注意到鐵電體本身由于結構方面的特征國際要求，自發(fā)地處在高度極化狀態(tài)增持能力，極化強度值要比普通電介質(zhì)在接近于擊穿電場下的數(shù)值高得多。而電致伸縮應變是和材料極化強度的平方成正比的行業內卷，這就是弛豫型鐵電體有很高的電致伸縮效應的原因追求卓越。例如，以鈮鎂酸鉛為代表的一大類弛豫型鐵電陶瓷在相當寬的溫度范圍內(nèi)具有很大的電致伸縮效應參與能力，應變量可達10^-3以上合理需求，如圖為該材料的應變電場曲線是目前主流。