鐵電材料是一種非常重要的電介質(zhì)材料，不僅具有較高的介電常數(shù)可以使用，還有顯著的熱釋電效應和壓電效應進入當下，因此也被廣泛應用于從日常生活到多個技術領域紮實。在有限溫度下，鐵電材料具有自發(fā)極化新體系，并且自發(fā)極化的取向可能有兩個或多個等地，其取向還會隨著電場作用而發(fā)生改變。極化交互作用還會使得長程序與熱漲落（溫度 T）兩者發(fā)生競爭關系尤為突出，一旦前者比后者強度高規定，就會發(fā)生順電-鐵電相變，反之亦然[1-6]空間載體。由于極化屬于一種極性矢量高質量，而產(chǎn)生的自發(fā)極化會在晶體中形成*的方向，這時每個晶胞中的原子就會沿著該方向產(chǎn)生相對位移重要組成部分，使得正流程、負電荷中心不重合，從而形成電偶極矩勃勃生機。晶體一般只在一定的溫度范圍內(nèi)具有鐵電性助力各業，一旦當溫度超過某一設定值，就會經(jīng)歷從鐵電相 (ferroelectric phase) 到順電相(paraelectric phase) 的結(jié)構(gòu)相變提供有力支撐，自發(fā)極化也會隨之消失應用，這一轉(zhuǎn)變溫度被稱為居里溫度 (TC)。當溫度高于居里溫度品率，晶體是非極性結(jié)構(gòu)相貫通，也稱作順電結(jié)構(gòu)。

當鐵電晶體發(fā)生自發(fā)極化現(xiàn)象時積極影響，由其正負兩端的束縛電荷產(chǎn)生的退極化場與極化取向相反自動化方案，這時晶體內(nèi)部的靜電能將會變大。當鐵電晶體被束縛時重要手段，應變能還將因為自發(fā)極化產(chǎn)生的自發(fā)應變而增加互動講。因此，就算極化均勻像一棵樹，其狀態(tài)也是不穩(wěn)定的過程中，晶體還將自發(fā)分成小區(qū)域，這些小區(qū)域被稱為―疇‖能運用。雖然各個疇的極化方向不一致達到，但疇內(nèi)部的電偶極子取向卻相同。對于多晶而言不可缺少，其電疇取向沒有任何規(guī)律可循蓬勃發展，因為它的晶粒的取向是任意的；如果是單晶，則不一致的電疇自發(fā)極化取向間還存在著簡單的關系發展邏輯。就鐵電體晶體整體來說凝聚力量，在沒有電場作用之前，極化狀態(tài)也將不會對外呈現(xiàn)出來聽得進。

施加外電場后新的力量，電疇在電場作用下的運動，可以用電滯回線來描述便利性，如圖 1.1 所示全面展示。當施加的電場從 0 慢慢變大時，鐵電疇成核并長大深刻認識，再有疇壁運動核心技術，導*化發(fā)生翻轉(zhuǎn)。在電場較弱的情況下主動性，占主導地位的將會是可逆的疇壁運動創造性。當電場強度變大時，成核的新疇出現(xiàn)體系，這時疇壁運動是不可逆的保障性，線性段跟隨 E 的上升趨勢比極化強度要慢。當電場強度大到一定的值時（B 點）責任製，極化強度趨于飽和，而此時的晶體也變成單疇倍增效應。此時電場強度值若再變大規則製定，總的極化強度仍會因為感應極化的增加而有所增大。如果從飽和狀態(tài)后又逐漸減弱電場強度優化服務策略，極化強度也將慢慢下降（沿 C→B→D 曲線減少）關規定，還使得晶體在電場強度值為零 時的極化強度仍然很大。線段 OD 被稱之為剩余極化 Pr (remanent polarization)兩個角度入手。線段 CB 的延長線與極化縱軸交于點 E建強保護，則此時的線段 OE 表示為自發(fā)極化 PS。如果外加電場為反向生產效率，電偶極矩翻轉(zhuǎn)使命責任。用 D→F→I 的曲線變化來描述 P-E 特性曲線，當電場強度值為 EC（EC使用，矯頑電場強度 (coercive field) ）時合規意識，極化強度為零。F→I 段曲線為電疇的反向定向區(qū)主要抓手，當電場強度值到達 I 點時體製，極化強度又趨于飽和，再逐漸增大反向電場時，線段 IG 與線段 CB 情況類似服務延伸，感應極化強度增加共創輝煌，而曲線斜率也將減小。若逐漸減小反向電場進一步，P-E 特性曲線會沿著G→I→H→C 曲線返回精準調控，由此行成一個閉合的回線。由上分析得知應用的因素之一，電場 E 在正解決、負飽和值之間循環(huán)一圈后，P-E 之間的關系就如曲線 CBDFIGHC 所示敢於監督，這和鐵磁材料的磁滯回線非常類似幅度。

并不是每個晶體的介電常數(shù)都是常數(shù)，如鐵電體重要的作用，由于極化屬于非線性的貢獻，因此，其介電常數(shù)通常用斜率表示（以 OA 處于原點的斜率）穩中求進。因此當我們需要測這類晶體的介電常數(shù)時統籌，應該施加很小的測量電場。